Augusto Righi (1850-1920)

Augusto Righi naît à Bologne le 27 août 1850 . Il y fait ses études, puis enseigne la physique à l’institut technique de la ville de 1873 à 1880 .
Ses premières recherches portent sur l’électrostatique .
Professeur à l’université de Palerme en 1880, puis à celle de Padoue de 1885 à 1889, il revient à la fin de 1889 à l’université de Bologne, où il travaille jusqu’à sa mort .

Les premières recherches d'Augusto Righi, effectuées à Bologne entre 1872 et 1880, concernent principalement l'électrostatique.
En 1880, il devient professeur ordinaire de physique à l'université de Palerme, où il étudie la conduction de chaleur et d'électricité dans le bismuth.

Depuis l'exposition de 1876 à Philadelphie, le téléphone Bell n'avait pas beaucoup d'audience auprès du public. Bell n'était pas le seul dans le domaine, il y avait l'italien Righi avec un téléphone plus abouti .

Le téléphone Righi, est fondé sur le principe de diaphragmes de grandes dimensions. en papier parchemin de 15 centimètres de diamètre environ et porte une armature métallique légère destinée à être actionnée par le pôle d'un aimant Bell. Il fait parti des téléphones qui parlent haut, c’est-à-dire que l’on peut entendre sans porter l’appareil à l’oreille. C'est très certainement le téléphone décrit par Patocchi.

Le récepteur est un téléphone de grande dimension avec un diaphragme en papier parchemin portant une plaque de fer doux dans sa partie centrale, en face du noyau de l’aimant, qui est beaucoup plus fort que dans les appareils ordinaires. Le transmetteur présente comme pièce principale un petit vase I rempli de plombagine en poudre et porté par un ressort R en communication avec le circuit d’une pile. Sur la plombagine pose un disque métallique D en communication avec le même circuit et que l’élasticité du ressort R appuie contre le diaphragme L. Une vis de pression V permet de modifier la pression de ce ressort. Cet appareil présente, on le voit, quelque analogie avec les transmetteurs Edison et Blake. Le disque métallique remplace la pastille de charbon métallisé de l’appareil Edison et le ressort R fait le même effet que le manche élastique du disque à charbon de l’appareil Blake. En appliquant à ce transmetteur deux éléments de pile Bunsen, on a pu faire entendre dans toute une salle les sons d’une trompette ou d’une flûte; mais la voix humaine, émise sur un ton ordinaire, ne s’entendait guère qu’à deux mètres.
Brevet 126074 . B. de 15 ans, 12 août 1878 Righi. — Perfectionnements aux téléphones

Le téléphone de M. Righi a été entendu à Paris en 1878.
Les membres de la Société de physique réunis dans leur salle de séances ont entendu tous ensemble et de leur place des phrases prononcées par un de leurs collègues dans une autre pièce éloignée de la première . Le savant physicien fit plus encore , quand il répéta son expérience dans la grande salle du Conservatoire des arts et métiers .
M. Righi a encore perfectionné ses appareils , et dernièrement il en a fait usage pour donner des auditions téléphoniques théâtrales à Bologne .
Il avait placé deux transmetteurs sur la scène du Grand - Théâtre et les avait reliés par un fil télégraphique à des récepteurs placés dans une salle à 2 kilomètres du théâtre .
Ces récepteurs étaient de deux modèles ; les petits , au nombre de six ou huit se mettaient à l'oreille ; les grands , au nombre de deux seulement , étaient suspendus au plafond et faisaient entendre l'Opéra à tous les auditeurs à la fois dans un rayon de plusieurs mètres .
Les sons les plus faibles étaient distincts à 1 mètre 1/2 de l'appareil ; les ensembles de l'orchestre et le chant dans les forte étaient clairement entendus à 8 mètres du récepteur .
Nous donnerons bientôt des détails complets sur les nouveaux appareils de M. Righi , et nous espérons qu'on les verra à Paris .

1880 les effets produits dans un noyau magnétique
De nombreux travaux avaient été déjà entrepris depuis longtemps par divers physiciens pour déterminer les effets produits dans un noyau magnétique sous cette influence, et les résultats obtenus étaient presque tous en discordance; les uns trouvaient qu’il y avait allongement du barreau, les autres raccourcissement, les autres enfin aucun changement.
Au nombre de ces derniers, nous devons citer MM. Gay-Lussac et Luvini; mais nous verrons que les résultats négatifs obtenus par eux, venaient de ce qu’ils ne préjugeaient l’effet que par un changement de volume, et peut-être aussi avaient-ils employé des noyaux magnétiques trop volumineux.
Parmi ceux qui ont trouvé qu’il y avait allongement, nous citerons MM. Joule, Wertheim, Righi; enfin, parmi ceux qui ont trouvé qu’il y avait raccourcissement, on remarque M. Wiedemann. Il est probable que ce désaccord vient de la manière dont les expériences ont été faites, et de ce que les noyaux soumis aux expériences étaient affectés par une action mécanique préventive différente, laquelle, d'après le principe énoncé précédemment, devait donner lieu à deux effets contraires. Nous voyons, en effet, que l'expérience de M. Joule était disposée à peu près comme la première de M. Ader, et dans celle de M. Wiedemann, le noyau magnétique constitué par un fil de fer, était suspendu de haut en bas, et était, par conséquent, dans les conditions de la seconde expérience du même expérimentateur. Nous passerons quelque jour en revue ces différents travaux qui intéressent à un haut point la téléphonie ; pour le moment, nous nous contenterons d’indiquer les conclusions d’un long mémoire publié récemment par M. Righi sur cette question et qui sont formulées ainsi :
1° Par l’effet de l’aimantation, une augmentation de dimensions se produit dans le sens de l’aimantation elle-même, et cet effet a lieu dans le fer aussi bien que dans l’acier.
2° Au moment de la cessation de l’action magnétisante, cette augmentation de dimensions persiste en partie, et dans une proportion plus ou moins grande selon la force coërcitrice de la matière magnétique.
3° Pour des tiges de fer aimantées longitudinalement par une hélice qui les enveloppe, les allongements sont proportionnels aux carrés de l’intensité du courant, au moins tant que cette intensité n’est pas très-grande.
4° Si, après un courant fort, on envoie dans l’hélice magnétisante un courant faible de sens contraire, il produit un raccourcissement. Cependant, quand bien même ce courant serait capable de désaimanter le noyau magnétique, celui-ci conserve une longueur plus grande qu’à l’état normal.
5° Par le fait seul de l’interversion de la polarité longitudinale d’un noyau magnétique, sa longueur diminue momentanément, accomplissant ainsi une oscillation longitudinale.
6° Une tige ou un fil de fer parcouru par un courant, se raccourcit au moment même de la fermeture du courant ; mais il s’allonge au moment de l'interruption du circuit, et cet allongement est moindre que le raccourcissement initial, ce qui prouve que le magnétisme transversal (i) subsiste en partie.
7° Par suite de l’interversion de la polarité transversale, la tige magnétique s'allonge momentanément, et détermine ainsi une oscillation longitudinale.
8° Le raccourcissement produit par le courant est beaucoup plus grand quand la tige a été d’abord aimantée longitudinalement. Elle reste en grande partie désaimantée, et il se développe dans l’hélice qui l’entoure un courant d’induction.
9° Il arrive quelquefois que certaines tiges magnétiques ont une tendance à manifester une aimantation hélicoïdale, c’est-à-dire à tourner en hélice les axes magnétiques de leurs (T) M. Righi appelle magnétisme transversal celui qui, d’après les recherches de M. Villari, serait le résultat d’une orientation des axes des molécules magnétiques effectuée sous l’influence du courant perpendiculairement au fil conducteur. molécules, et ceci est indiqué par les raccourcissements produits par un courant passant par ces tiges, lesquels raccourcissements sont différents selon la direction de ce courant et le sens de la précédente aimantation longitudinale. »
Un fait curieux que M. Righi signale encore dans son mémoire, c’est que si un noyau magnétique subit des variations dans sa longueur sous l’influence de l’aimantation, son volume ne change pas, ce qui indiquerait que les allongements ou les raccourcissements, dans le sens longitudinal, seraient compensés par des mouvements opposés dans le sens transversal. Il cite à l’appui de son dire les expériences de Beatson, de Joule, de Gay-Lussac, et il aurait pu ajouter celles
de M. Luvini. Pour le démontrer, Joule avait renfermé un barreau de fer dans un tube de verre rempli de liquide et terminé par un tube capillaire; or le niveau de ce liquide ne varia pas quand on aimanta le fer. Gay-Lussac, comme M. Luvini, employa comme noyaux magnétiques, des tubes de fer et d’acier remplis de liquide et correspondant également à un tube capillaire; il n’obtint également aucun changement dans le niveau du liquide dans ce tube au moment de l’aimantation du noyau.
M. Righi a démontré aussi que les allongements des noyaux magnétiques étaient beaucoup plus considérables dans le fer que dans l’acier, et que, avec de l’acier bien trempé, on n’en observait aucun. Cette déduction est du reste conforme aux expériences de M. Joule.
Voulant rattacher ces effets d’allongement à ceux qu’il avait constatés dans les lames isolantes d’un condensateur électrisé, expériences déjà indiquées par MM. Govi et Duter, M. Righi s’exprime de la manière suivante : « Bien que ces allongements s’effectuent, dans un cas, dans le sens des lignes de force magnétique alors qu’ils s’effectuent dans l’autre cas perpendiculairement aux lignes de force électrique, ils ne sont pas pour cela en désaccord, car les effets résultant de la polarisation magnétique dépendant des forces moléculaires des corps magnétiques, peuvent être variés. En effet, la polarité magnétique, contrairement à la polarité électrostatique, implique un mouvement moléculaire qui détermine un nouveau mode d’agrégation des molécules elles-mêmes, et, de même que dans certains corps la cristallisation, par suite d’une orientation particulière des particules, produit un accroissement de volume, de même il peut arriver que le déplacement des axes des molécules de fer (pour leur donner une direction donnée), produise aussi une augmentation de dimensions dans le sens de la polarité du barreau, augmentation à laquelle contribueraient les forces magnétiques réciproques des molécules qui tendraient ensuite à se rapprocher et à raccourcir le corps dans une autre direction. »
Comme on le voit, M. Righi n'est pas bien éloigné des idées que nous avons toujours soutenues. Nous aurons du reste occasion de revenir sur le mémoire de M. Righi qui est très-intéressant.

1880 Do la nature des effets lumineux produits dans les tubes à air raréfié.
L’hypothèse d’un quatrième état de la matière mise en avant par M. Crookes, a de la peine à être acceptée par les physiciens, et nous trouvons de temps à autre quelques incrédules qui cherchent à expliquer d’une toute autre manière les expériences de M. Crookes. Ainsi, par exemple, M. Gintl, de Prague, l’inventeur bien connu du système télégraphique à transmissions en duplex, prétend que la lumière qui se voit au pôle négatif dans les tubes de Crookes, est due à des particules incandescentes et infiniment petites qui se détachent de l'électrode métallique sous l’influence de la décharge électrique. Cette opinion est partagée par
le Dr Pulutz, de Vienne, qui admet que des corps étrangers à l’état atomique sont interposés dans le flux lumineux, et que si ce cas ne se présente pas avec des électrodes d’aluminium, c’est que, ainsi que cela résulte des expériences de Wiedemann, ces sortes d’électrodes sont désagrégées plus difficilement par la décharge électrique, M. Righi, de son côté, dans un mémoire présenté à l’Académie des sciences le 9 août,semble soutenir la même thèse;car voici,en résumé, les résultats qu’il a obtenus en expérimentant' sur un tube de Crookes avec le courant, soit d’une bobine de Ruhmkorff, soit d’une machine de Holtz.
1° Si pendant la décharge on fait agir latéralement un aimant sur le tube, et qu’on force la décharge à se recourber sur le verre, on distingue au milieu de la fluorescence verte, du côté où le verre est chargé négativement, une tache obscure. Le verre ne devient donc lumineux qu’au point où il agit comme électrode positive.
2° Un tube phosphorescent de Geissler étant mis en contact, par sa paroi, tantôt avec la boule positive de la machine de Holtz, tantôt avec la boule négative, la poudre phosphorescente n'est fortement lumineuse que quand la boule est négative; et si la boule étant négative est placée près de l’extrémité du tube, de manière qu'entre la boule et la poudre se trouve une des électrodes, on voit nettement se projeter sur la poudre l’ombre de l’électrode.
3° La lumière bleue et pâle des tubes de Crookes est toujours influencée par la main ou par des conducteurs qu’on approche du tube. Mais si on fait passer la décharge de la machine de Holtz à travers une solution de continuité dans le circuit, et qu’on approche alternativement du tube les deux boules communiquant aux électrodes, la lumière due à la décharge est attirée par la boule positive et repoussée par la boule négative, c’est-à-dire que la décharge agit comme un corps électris: négativement.
4° Si pendant que l’on fait passer le courant d'une machine de Holtz à travers un long tube de Crookes, on en approche à angle droit, par une de ses électrodes, un petit tube de Geissler dont l’autre électrode est tenue à la main, on voit, dans ce dernier tube, une décharge dirigée du long tube à la main. Si l’on réduit à zéro le potentiel du conducteur positif, le petit tube devient obscur. Si, au contraire, on touche le conducteur négatif, le petit tube est traversé par la décharge. Il semble donc que le long tube presque tout entier, a un potentiel peu différent de celui de l’électrode positive et que, près de l’électrode négative, il se produit une
chute très-grande de potentiel. Il est donc probable que pendant la décharge, l’électrode négative s’échauffe beaucoup plus que l’électrode positive.
5° Si après avoir envoyé la décharge induite d’une bobine dans un radiomètre en le tenant couché’ de manière que le moulinet ne puisse pas tourner, on interrompt la décharge et on redresse l’appareil avec soin et sans saccades, on voit bientôt le moulinet tourner presqu’avec la même vitesse et dans le même sens que si l’appareil était encore traversé par la décharge. Or, la cause de cette rotation du moulinet doit donc être la chaleur développée lorsque les ailettes fonction
naient comme électrode négative.
« D’après cela, dit M. Righi, la cause des actions mécaniques propres à l’électrode négative est la même que dans le radiomètre. La force électrique de l’électrode négative sur les molécules qui s’en éloignent chargées négativement, doit tendre à les diriger normalement à la surface de l’électrode même. Lorsque ces molécules choquent le verre, elles s’y déchargent, et le verre devient lumineux, et on voit souvent, en effet, des décharges allant de l’électrode positive aux
portions fluorescentes du verre. »

De 1885 à 1889, Righi est professeur à l'université de Padoue (Padova), étudiant l'effet photoélectrique.
Ses travaux les plus connus portent sur les ondes hertziennes, découvertes par Heinrich Hertz en 1887 .
Vers la fin de 1889, il est appelé à l'université de Bologne, sa ville natale, où il travaille le restant de sa vie sur des sujets tels que l'effet Zeeman, les « rayons Roentgen », le magnétisme et les résultats des expériences de Michelson.

A Bologne en 1893 M. Righi est arrivé à produire, à l’aide d’un excitateur particulier, des oscillations d’une longueur d’onde relativement petite, 7,5 cm., c’est-à-dire près de dix fois plus petites que celles des oscillations obtenues primitivement par M. Hertz. Ces oscillations de faible longueur d’onde lui ont permis non seulement de répéter dans de meilleures conditions les expériences sur la réflexion et la réfraction des ondes électriques, mais encore de reprendre avec ces oscillations un grand nombre d’expériences d’optique physique, en particulier sur la diffraction, l‘interférence entre un rayon incident et le rayon réfléchi, puis sur l’absorption des radiations par les diélectriques.
M. Righi a également fait de nombreuses études sur la recherche du plan de polarisation des oscillations hertziennes, problème étudié précédemment par MM. Trouton et Klémencic. Ses expériences sur la réflexion métallique l’ont conduit à cette conclusion intéressante que le plan de polarisation des oscillations hertziennes passe par l’axe de l’oscillateur, c’est-à-dire que la vibration de Fresnel est dans la direction de la force magnétique.
Ce résultat serait en contradiction avec la théorie actuelle. Les expériences de réflexion et de réfraction dans les diélectriques conduisent au résultat contraire, c’est-à-dire que le plan de polarisation des oscillations de Hertz est perpendiculaire à la direction de la force électrique.
M. Blondlot a repris les expériences de M. Fizeau sur la vitesse de propagation d’une perturbation électrique le long d’un fil, et a retrouvé à l’approximation que comportent ces mesures délicates une vitesse égale à celle de la lumière dans le vide. Que faut-il conclure de ce résultat ? La théorie des oscillations électriques
hertziennes, dans le cas où elles se propagent le long de fils conducteurs, n’est pas sans présenter de graves difficultés, et la démonstration a priori de l’égalité des vitesses dans l’air et le long des fils est loin d’être inattaquable. En d’autres termes, puisque le résultat paraît être établi par l’expérience, c’est un fait dont on ne semble pas avoir donné d’explication suffisante. Il en est de même à un degré bien plus élevé de la relation établie par les expériences de M. Blondlot, et nous devons reconnaître que sur trois vitesses de propagation qui semblent être égales à celle de la lumière, il n’y en a qu’une seule, celle des ondes hertziennes dans l’air libre, pour laquelle la théorie soit satisfaisante.
C’est pourquoi il est difficile de prévoir ce qui restera d’un grand nombre de travaux, fort bien exécutés, d’ailleurs, qui ont pour but de vérifier dans ses détails telle ou telle théorie du dispositif par lequel M. Lecher a cru démontrer que la vitesse de propagation des ondes hertziennes le long des fils était de 300000 kilomètres par seconde. MM. Wiedemann et Ebert ont publié sur ces questions des mémoires particulièrement intéressants, et leurs conclusions sont favorables à la théorie de MM. Cohn et Heerwagen. On a étudié aussi la réflexion sur les plaques et les « réseaux » de Hertz et à l’extrémité des fils; M. Poincaré est intervenu au sujet d’expériences de MM.Birkeland et Sarasin.
Mais les résultats déconcertants de M. Righi, qui semblent remettre en question les faits que l’on considérait comme les mieux établis au point de vue expérimental, ne peuvent qu’accroître la réserve avec laquelle nous accueillons toute la série des résultats annoncés...

Il rassemble ces résultats en 1897 dans L'ottica delle oscillazioni elettriche, « l'optique des oscillations électriques »
L’émetteur de ses premiers essais, à partir de 1894, utilise un éclateur à quatre boules sur le modèle de Righi : c’est le début de la télégraphie sans fil . Righi consacre lui-même un livre à la télégraphie sans fil en 1903 .

L'un des plus célèbres élèves de Righi est Guglielmo Marconi. Marconi a étudié sous la direction de Righi dans son laboratoire à Bologne.

Vendredi 26 novembre 1909 : Le Prix Nobel. Suprême hommage à la télégraphie sans fil.
L'hommage est rendu à l'Italien Marconi, mais on ne saurait oublier que le principe de l'invention est dû à un savant français, M. Branly.
Nous avons annoncé, ces jours derniers, que le prix Nobel, pour la physique, serait décerné conjointement à Guillaume Marconi, l'un des inventeur de la télégraphie sans fil et au professeur Fernand Braun, de Strasbourg.
Si l'on songe aux immenses services que cette invention est appelée à rendre à l'humanité, on ne peut qu'applaudir au choix dont Marconi vient d'être l'objet.
On sait que le célèbre électricien est de nationalité italienne. Agé maintenant de 34 ans, il naquit à Bologne en 1875, et c'est dans cette ville, sous la direction du distingué professeur Righi, qu'il étudia la science à laquelle il devait faire accomplir de si merveilleux progrès.
Appliquant avec ingéniosité des principes posés antérieurement par un savant français, le professeur Branlu, il obtint, pour ses premiers essais, le concours avisé de l'administration anglaise des postes et télégraphes, et les résultats acquis permirent de concevoir immédiatement la possibilité d'une application à longue distance de la nouvelle méthode. Ceci se passait en 1897. Deux ans plus tard, en présence des délégués d'une commission française, Marconi envoyait un premier télégramme de Boulogne à Douvres, et l'on n'a pas oublié l'enthousiasme que provoqua ce magnifique succès, démontrant que la télégraphie sans fil n'était point un songe, mais une superbe réalité.
Depuis cette époque, le système a été sans cesse perfectionné. Il a été possible d'envoyer des communications à des distances énormes, et l'on a pu apprécier sa valeur humanitaire, il n'y a pas longtemps, lorsque, grâce à lui, un navire en perdition a été secouru contre toute espérance. Nous avons dit plus haut que Marconi, qui a su appliquer pratiquement les principes de la télégraphie sans fil, n'était pas l'homme qui en avait conçu l'idée. Il convient d'en faire remonter l'honneur au professeur Branly, inventeur du radio conducteur, à l'aide duquel le professeur russe Popoff exécuta des expériences intéressantes, dès 1895, en rade de Cronstadt.
On sait qu'en France les premiers postes de télégraphie sans fil ont été créés par Ducretet qui, en 1897, aidé par son collaborateur Roger, communiqua de la tour Eiffel au Panthéon. Depuis lors, les travaux du lieutenant de vaisseau Tiesot et du capitaine de Ferrié ont fait accomplir des progrès immenses à ce mode de transmission.
Il n'est pas inutile de rappeler que les efforts tentés par des savants étrangers pour appliquer à la téléphonie les principes de la télégraphie sans fil, n'ont pas été heureux, et qu'il était réservé à deux jeunes officiers français, les lieutenants de vaisseau Jeanec et Colin, d'obtenir de beaux résultats, dont nous avons longuement entretenu nos lecteurs.

Righi étudie ensuite les rayons X et l’effet Zeeman, et meurt à Bologne le 8 juin 1920.